Magnetostática

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Eletromagnetismo
Representação do vetor campo elétrico de uma onda eletromagnética circularmente polarizada.
Eletrostática Carga elétrica Eletricidade Lei de Coulomb Campo elétrico Fluxo elétrico Lei de Gauss Potencial elétrico Potência elétrica Indução eletrostática Momento do dipolo elétrico Densidade de polarização Lei de Ohm
História História da Física
Magnetostática Lei de Ampère Corrente elétrica Campo magnético Magnetismo Magnetização Fluxo magnético Lei de Biot–Savart Momento magnético Polarização dielétrica Lei de Gauss para o magnetismo Força magnética
Eletrodinâmica Espaço livre Força de Lorentz Força eletromotriz Indução eletromagnética Lei da indução de Faraday Lei de Lenz Corrente de deslocamento Equações de Maxwell Campo eletromagnético Radiação eletromagnética Potenciais de Liénard-Wiechert Tensor de Maxwell
Circuitos elétricos Circuito elétrico Circuito RC Circuito RLC Circuito LC Frequência de ressonância Condução elétrica Resistência elétrica Capacitância Indutância Impedância elétrica Cavidade ressonante Guias de onda Fasor Capacitor
Físicos James Clerk Maxwell Heinrich Hertz Alessandro Volta Michael Faraday Charles de Coulomb Hans Christian Ørsted Nikola Tesla André-Marie Ampère Carl Friedrich Gauss Hendrik Lorentz

Magnetostática é o estudo de campos magnéticos estáticos. Em eletrostática as cargas estão estáticas enquanto que aqui dizemos que as correntes estão estáticas. Podemos ainda tratar como magnetostática situações em que as correntes não são estacionárias porém não se movem tão rapidamente então a magnetostática passa a ser uma boa aproximação.

Aplicações

Magnetostática como um caso especial das equações de Maxwell

Partindo das equações de Maxwell, as simplificações a seguir podem ser feitas:

• ignorar qualquer carga estática
• ignorar campo elétrico
• considerar o campo magnético constante no tempo

Nome	Forma diferencial	Forma integral
presume-se	<math>\vec{D} = 0</math>	<math>\vec{D} = 0</math>
"Lei de Gauss" do magnetismo:	<math>\vec{\nabla} \cdot \vec{B} = 0</math>	<math>\oint_A \vec{B} \cdot \mathrm{d}\vec{A} = 0</math>
presume-se	<math>\vec{E} = 0</math>	<math>\vec{E} = 0</math>
Lei de Ampère:	<math>\vec{\nabla} \times \vec{H} = \vec{J}</math>	<math>\oint_S \vec{H} \cdot \mathrm{d}\vec{l} = I_{\mathrm{enc}}</math>

A qualidade da aproximação pode ser dada através da comparação das equações acima com a forma completa das Equações de Maxwell e considerando a participação dos termos que acabaram sendo removidos. Em particular a comparação do termo <math>\vec{J}</math> com o termo <math>\frac{\partial \vec{D}} {\partial t}</math>, se o termo <math>\vec{J}</math> é consideravelmente grande então o termo menor pode ser ignorado sem grande prejuízo na precisão.

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