Equação de Schrödinger
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Em Física, a Equação de Schrödinger, proposta pelo físico austríaco Erwin Schrödinger em 1925, descreve a evolução temporal do estado quântico de um sistema físico. Essa equação tem uma importância capital na teoria da mecânica quântica, e seu papel é similar ao da segunda Lei de Newton na Mecânica Clássica.
Pela formulação matemática da mecânica quântica, todo sistema é associado a um espaço de Hilbert complexo, tal que cada estado instantâneo do sistema é descrito por um vetor unitário nesse espaço. Este vetor de estados guarda as probabilidades para os resultados de todas as possíveis medições aplicadas ao sistema. Em geral, o estado de um sistema varia no tempo e o vetor de estados é uma função do tempo. A equação de Schrödinger provê uma descrição quantitativa da taxa de variação deste vetor.
Usando a notação de Dirac, o vetor de estados é dado, num tempo t por |ψ(t)>. A equação de Schrödinger é:
- <math> H(t) \left| \psi (t) \right\rangle = i \hbar \frac{d} {dt} \left| \psi (t) \right\rangle</math>
Nas equações, i é o número imaginário, ħ é a constante de Planck dividida por 2π e o Hamiltoniano H(t) é um operador auto-adjunto atuando no vetor de estados. O Hamiltoniano representa a energia total do sistema. Assim como a força na segunda Lei de Newton, ele não é definido pela equação e deve ser determinado pelas propriedades físicas do sistema.
Uma maneira mais didática de observar a Equação de Schrödinger é em sua forma independente do tempo e em uma dimensão. Para tanto, serão necessárias três relações:
Definição de Energia Mecânica: <math> E_m = E_c + V </math>
Equação do Oscilador harmônico: <math> \quad \frac{d^{2}\psi}{dx^2}+ \left( \frac {2 \pi}{\lambda} \right)^2 \psi = 0</math>
Relação de De Broglie: <math> \lambda = \frac {h}{p}</math>
Onde <math>\psi</math> é a função de onda, <math>\lambda</math> é o comprimento de onda, h é a constante de Planck e p é o momento linear.
Da Relação de De Broglie, temos que <math> \lambda = \frac {h}{mv} </math>, que pode ser substituída na equação do Oscilador Harmônico:
<math> \quad \frac{d^{2}\psi}{dx^2}+ \left( \frac {2 \pi mv}{h} \right)^2 \psi = 0 \to \quad \frac{d^{2}\psi}{dx^2} = \frac {-4 (\pi)^2 m^2 v^2}{h^2}\psi \to \frac {-h^2}{4(\pi)^2 m^2}\quad \frac{d^{2}\psi}{dx^2} = v^2 \psi </math>
Rearranjando a equação de energia, temos que <math> v^2 = \frac {2 (E_m - V)}{m}</math>, substituindo <math>v^2</math> na equação anterior:
<math> \frac {-h^2}{4(\pi)^2 m} \quad \frac{d^{2}\psi}{dx^2} = 2(E_m - V) \psi </math> , definindo <math> \hbar\ = \frac {h}{2\pi}</math>, temos:
<math> \frac {-\hbar^2}{2m}\quad \frac{d^{2}\psi}{dx^2}+V\psi = E\psi</math>
Que é a Equação Independente do Tempo de Schrödinger e também pode ser escrita na notação de operadores:
<math>\widehat {H}\psi = E\psi</math>, em que <math>\widehat {H}\psi</math> é o Operador Hamiltoniano operando sobre a função de onda.
