Mostrar código-fonte de Lei da conservação da energia

{{Mecânica Clássica|Trabalho e Mecânica}}
{{Mecânica do contínuo|Leis}}

Em [[física]], a '''lei''' ou '''princípio da conservação de energia''' estabelece que a quantidade total de [[energia]] em um sistema isolado permanece constante. Tal princípio está intimamente ligado com a própria definição da ''energia''.

Um modo informal de enunciar essa lei é dizer que energia não pode ser criada nem destruída: a energia pode apenas transformar-se.<ref name="CCEMS">{{citar web|url=http://profs.ccems.pt/PauloPortugal/CFQ/Massa_Energia/Massa_Energia.html|título=Acerca da Conservação da Energia|publicado=Centro de Competência TIC|acessodata=6 de fevereiro de 2012}}</ref>

== Tipos de energia ==

Deve-se ter em mente que energia compreende várias divisões com seus conceitos específicos, como [[energia potencial]], [[energia cinética]], [[energia térmica]], [[energia nuclear]].

Por exemplo, na combustão da gasolina dentro de um motor a combustão interna, parte da [[energia potencial]] associada às ligações químicas dos reagentes transforma-se em [[energia térmica]], esta diretamente associada à [[energia cinética]] das partículas dos produtos e à [[temperatura]] do sistema (que se elevam). Pelo princípio da conservação da energia, a energia interna do sistema imediatamente antes da explosão é igual à energia interna imediatamente após a combustão.

Deve-se ter atenção com o princípio de conservação da energia no que se refere ao escopo de sua aplicação. Em seu sentido mais abrangente a conservação da energia implica que se entenda a ''energia a ser conservada'' como a [[energia interna|energia total]] do sistema, em acordo com o [[E=mc²|princípio da equivalência entre massa e energia]]. Assim, a massa é tratada como se energia fosse e não há [[Lei da conservação de massas|lei de conservação de massa]] para o sistema, apenas a lei da conservação da energia em seu sentido mais abrangente. 

Ou seja, a conservação da energia, em sentido amplo, de acordo com o modelo de [[Albert Einstein]], diz respeito à conservação de uma medida que engloba massa e energia, dentro de um sistema isolado.

Quanto no âmbito da [[física clássica]], entretanto, massa e energia são entidades distintas e não relacionadas, e nestas condições a lei da conservação da energia se divide em duas leis clássicas: a lei da conservação da energia em seu sentido mais restrito, e a [[lei da conservação de massas]].

== História ==
[[Filósofo]]s da [[Antiguidade]], desde [[Thales de Mileto|Tales de Mileto]], já tinham suspeitas a respeito da conservação de alguma medida fundamental. Porém, não existe nenhuma razão particular para relacionar isso com o que conhecemos hoje como "massa-energia". Tales pensou que a substância era a água.

Em 1638, [[Galileu]] publicou sua análise de diversas situações -incluindo a célebre análise do "[[pêndulo]]-ininterrúpto" - que pode ser descrita, em linguagem moderna, como a conversão contínua de energia potencial em energia cinética e vice-versa, garantido que a totalidade da soma destas duas - à qual dá-se o nome de  [[energia mecânica]] do sistema - permaneça sempre constante. Porém, Galileu não mencionou o processo usando o conceito de energia, como se conhece hoje, e não pode ser creditado pelo estabelecimento desta lei. <ref name="MUNDOEDU">{{citar web|url=http://www.mundoeducacao.com.br/fisica/um-fisico-chamado-galileu-galilei.htm|título=Um Físico Chamado Galileu Galilei|autor=Santos, Marco Aurélio da Silva|publicado=Mundo Educação|acessodata=6 de fevereiro de 2012}}</ref>

Foi [[Gottfried Wilhelm Leibniz]], durante 1676–1689 quem primeiro tentou realizar uma formulação matemática da energia associada ao movimento (energia cinética). [[Leibniz]] percebeu que, em vários sistemas mecânicos (de várias [[massa]]s, ''m<sub>i</sub>'' cada qual [[velocidade]] ''v<sub>i</sub>'' ),

:<math>\sum_{i} m_i v_i^2</math>

era conservada enquanto as massas não interagissem. Ele chamou essa quantidade de ''[[vis viva]]'' ou ''força viva'' do sistema. O princípio representa uma afirmação acurada da conservação de [[energia cinética]] em situações em que não há [[atrito]]. Muitos [[físico]]s naquele tempo consideravam que a [[conservação de momento]], que é válida mesmo em sistemas com presença de atrito, como definido pela afirmação

:<math>\,\!\sum_{i} m_i v_i</math>

era a ''vis viva''. Foi demonstrado, mais tarde, que sob certas condições, ambas as quantidades são conservadas simultaneamente, como em colisões elásticas.

[[Engenheiro]]s, tais como [[John Smeaton]], [[Peter Ewart]], ''Karl Hotzmann'', ''Gustave-Adolphe Hirn'' e [[Marc Seguin]] objetaram que a conservação de momento sozinha não era adequada para cálculos práticos, e faziam uso do ''princípio de Leibniz''. O princípio foi também defendido por alguns [[químico]]s, tais como [[William Hyde Wollaston]].

Acadêmicos, tais como [[John Playfair]] rapidamente apontaram que a energia cinética claramente não era conservada. Os fundamentos desta não conservação são hoje entendidos claramente em vista de uma análise moderna baseada na [[segunda lei da termodinâmica]], mas nos séculos XVIII e XIX o destino da energia cinética perdida ainda era desconhecido.

Gradualmente foi-se suspeitando que o [[calor]], observável através do aumento de [[temperatura]], inevitavelmente gerado pelo movimento sob atrito, era outra forma de ''vis viva''. Em 1783, [[Antoine Lavoisier]] e [[Pierre-Simon Laplace]] revisaram as duas teorias correntes, a ''vis viva'' e [[Teoria do flogisto|teoria do calórico (ou ''flogisto'')]], o que, junto com as observações de [[Benjamin Thompson]] em 1798 sobre a geração de calor durante perfuração de metal para a fabricação de canhões (em um processo chamado [[alesagem]]), adicionaram considerável apoio à visão de que havia nítida correlação entre a variação no movimento mecânico e o calor produzido, de que a conservação era quantitativa e podia ser predita, e que era possível o estabelecimento de uma grandeza que se conservaria no processo de conversão de movimento em calor. 

A ''vis viva'' começou a ser conhecida como ''energia'', depois do termo ser usado pela primeira vez com esse sentido por [[Thomas Young]] em 1807.

A recalibração da ''vis viva'' para

:<math>\frac {1} {2}\sum_{i} m_i v_i^2</math>

o que pode ser entendido como encontrar o valor exato da constante para a conversão de energia cinética em [[trabalho (física)|trabalho]] foi em grande parte o resultado da obra de [[Gustave-Gaspard Coriolis]] e [[Jean-Victor Poncelet]] durante o período de 1819–1839. O primeiro chamou a quantidade de ''quantité de travail'' (quantidade de trabalho) e o segundo de ''travail mécanique'' (trabalho mecânico), e ambos defenderam seu uso para cálculos de engenharia.

No artigo ''Über die Natur der Wärme'', publicado no ''Zeitschrift für Physik'' em 1837, [[Karl Friedrich Mohr]] deu uma das primeiras declarações gerais do princípio da conservação de energia, nas palavras: "além dos 54 elementos químicos conhecidos, há no mundo um agente único, e se chama ''Kraft'' [energia ou trabalho]. Ele pode aparecer, de acordo com as circunstâncias, como movimento, afinidade química, coesão, eletricidade, luz e magnetismo; e a partir de qualquer uma destas formas, pode ser transformado em qualquer um dos outros."

Uma etapa fundamental no desenvolvimento do moderno princípio conservação foi a demonstração do ''[[equivalente mecânico do calor]]''. A teoria do calórico afirmava que o calor não podia ser criado nem destruído, mas a conservação de energia implica algo contraditório a esta ideia: calor e o movimento mecânico são intercambiáveis.

O princípio do equivalente mecânico foi exposto na sua forma moderna pela primeira vez pelo cirurgião alemão [[Julius Robert von Mayer]].<ref>von Mayer, J.R. (1842) "Remarks on the forces of inorganic nature" em ''Annalen der Chemie und Pharmacie'', '''43''', 233</ref> Mayer chegou a sua conclusão em uma viagem para as [[Índias Orientais Neerlandesas]], onde ele descobriu que o [[sangue]] de seus pacientes possuía uma cor [[vermelho|vermelha]] mais profundo devido a eles consumirem menos [[oxigênio]], e também consumiam menos energia para manterem a temperatura de seus corpos em um clima mais quente. Ele tinha descoberto que [[calor]] e [[Trabalho (física)|trabalho mecânico]] eram ambos formas de energia, e após melhorar seus conhecimentos de [[física]], ele encontrou uma relação quantitativa entre elas.

[[Imagem:Joule's Apparatus (Harper's Scan).png|thumb|direita|Aparato de [[Joule]] para a medição do equivalente mecânico do [[calor]]. Um [[peso]] descendente preso a uma [[corda]] causa uma [[rotação]] numa [[pá]] imersa em [[água]].]]

Entretanto, em 1843, [[James Prescott Joule]] descobriu de forma independente o equivalente mecânico do calor em uma série de experimentos. No mais famoso, agora chamado "aparato de Joule", um peso descendente preso a uma corda causava a rotação de uma pá imersa em água. Ele mostrou que a [[energia potencial]] gravitacional perdida pelo peso no movimento descendente era igual à energia térmica ([[calor]]) ganha pela água por [[fricção]] com a pá.

Durante o período entre 1840 e 1843&nbsp;um trabalho similar foi efetuado pelo engenheiro Ludwig A. Colding, embora este tenha sido pouco conhecido fora de sua nativa [[Dinamarca]].

Tanto o trabalho de Joule quanto o de Mayer sofreram inicialmente forte resistência e foram, quando apresentados, por muitos negligenciados. No decorrer da história, entretanto, a ideia foi aceita e o trabalho de Joule foi o que acabou por conquistar maior fama e reconhecimento.

Em 1844, [[William Robert Grove]] postulou uma relação entre [[mecânica]], [[calor]], [[luz]], [[electricidade]] e [[magnetismo]] tratando todas elas como manifestação de uma "única" força ("energia" em termos modernos). Grove publicou suas teorias em seu livro "The Correlation of Physical Forces" (A Correlação de Forças Físicas).<ref>Grove, W. R. (1874). ''The Correlation of Physical Forces'' (6th ed.). London: Longmans, Green.</ref> Em 1847, aperfeiçoando o trabalho anterior de Joule, [[Nicolas Léonard Sadi Carnot|Sadi Carnot]], [[Émile Clapeyron]] e [[Hermann von Helmholtz]] chegaram a conclusões similares às de Grove e publicaram suas teorias em seu livro "''Über die Erhaltung der Kraft''" ("Sobre a Conservação de Força", 1847). A aceitação moderna geral do princípio decorre dessa publicação.

Em 1877, [[Peter Guthrie Tait]] afirmou que o princípio surgiu com [[Isaac Newton]], baseado numa leitura criativa das proposições 40 e 41 de "''[[Philosophiae Naturalis Principia Mathematica]]''". Isso é agora geralmente tratado como nada mais do que um exemplo histórico. 

== A primeira lei da termodinâmica ==
{{Artigo principal|[[Primeira lei da termodinâmica]]}}
[[Entropia]] é uma função de uma quantidade de calor que mostra a possibilidade de conversão daquele calor em [[Trabalho (física)|trabalho]].

Para um sistema [[termodinâmica|termodinâmico]] com um número fixo de [[partícula]]s, a [[primeira lei da termodinâmica]] pode ser enunciada como:

:<math>\delta Q = \mathrm{d}U + \delta W\,</math>, ou de forma equivalente, <math>\mathrm{d}U = \delta Q - \delta W\,</math>,

sendo que <math>\delta Q</math> é a quantidade de energia acrescentada ao sistema num processo de aquecimento, <math>\delta W</math> é a quantidade de energia perdida pelo sistema devido ao trabalho realizado pelo sistema sobre seus arredores e <math>\mathrm{d}U</math> é o aumento na energia interna do sistema.

Os ''deltas'' antes das expressões que representam calor e trabalho são usados para indicar que tais expressões significam o incremento das respectivas medidas, o que deve ser interpretado diferentemente de <math>\mathrm{d}U</math> . Calor e trabalho são ''processos'' que somam ou subtraem energia, enquanto a energia interna <math>U</math> é uma forma particular de energia associada ao sistema. Assim, o termo ''energia térmica'' para <math>\delta Q</math> significa "a quantidade de energia adicionada como resultado do aquecimento", ao invés de referir o calor como uma forma específica de energia. Do mesmo modo, o termo "trabalho" para <math>\delta W</math> significa "quantidade de energia perdida como resultado do trabalho". O mais significativo corolário desta distinção é que a quantidade de energia interna de um sistema termodinâmico pode ser observado, mas não se pode mensurar quanta energia flue para dentro ou para fora do sistema como resultado de aquecimento ou resfriamento, nem tampouco como resultado de trabalho realizado pelo ou sobre o sistema. Simplificando, "a energia não é criada ou destruída, mas convertida em outra forma"

Num sistema simples, o trabalho pode ser assim enunciado:

:<math>\delta W = P\,\mathrm{d}V</math>,

sendo que <math>P</math> é a [[pressão]] e <math>dV</math> é a pequena mudança de [[volume]] do sistema, sendo ambos variáveis de sistema. A energia térmica poder ser escrita:

:<math>\delta Q = T\,\mathrm{d}S</math>,

sendo <math>T</math> a [[temperatura]] e <math>\mathrm{d}S</math> a pequena mudança na [[entropia]] do sistma. Temperatura e entropia são também variáveis de sistema.

== Mecânica ==

Na mecânica clássica a conservação de energia é normalmente dada por

:<big><math>E=T+V,</math></big>

onde T é a energia cinética e V a energia potencial.

Na verdade este é o caso particular da lei de conservação mais geral
:<math>\sum_{i=1}^N p_i \dot{q}_i - L=const</math> e <math>p_i=\frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i}</math>
onde ''L'' é a [[função lagrangeana]]. Para esta forma particular ser válida, o seguinte deve ser verdadeiro:
* O sistema pode ser representado por equações que não contém a variável [[tempo]] (tanto energia cinética quanto a potencial não são funções explícitas do tempo)
* A energia cinética é resultante de uma função quadrática em relação às velocidades.
* A energia potencial não depende das velocidades.

=== Teorema de Noether ===
{{Artigo principal|[[Teorema de Noether]]}}

A conservação de energia é uma característica comum em muitas teorias físicas. De um ponto de vista [[matemática|matemático]], é entendida como uma consequência do [[teorema de Noether]], que afirma que toda [[simetria]] de uma teoria física tem, a ela associada, uma quantidade conservativa; se essa simetria tem independência temporal, então a quantidade conservada é chamada de "energia". A  ''lei de conservação de energia'' é consequência da simetria do tempo nos fenômenos físicos; a conservação de energia é comprovada através do fato empírico de que as leis da física não se modificam com o tempo. Filosoficamente, isso pode estabelecer que "Nada depende do tempo, por
si só". Em outras palavras, se a teoria é invariante sob a simetria contínua sobre o tempo, então a entergia é conservada. Alternativamente, teorias que não são invariantes em função do tempo (por exemplo, sistemas com energia potencial dependente do tempo) não possuem conservação de energia - a menos que consideremos que tais sistemas troquem energia com outros sistemas a eles externos, o que firma novamente a invariância. Assim, a conservação da energia continua válida nos modelos mais modernos da física, como a [[mecânica quântica]].

=== Relatividade ===
{{Artigo principal|[[Teoria da Relatividade]]}}
Com o advento da teoria da [[relatividade restrita]] de [[Albert Einstein]], a energia tornou-se um componente da [[quadrimomento|energia-momento quadrivetorial]].<ref name="UFSC">{{citar web|url=http://www.fsc.ufsc.br/~tati/disciplinas/fsc5163/refs/17405_Fisica4B_Aula_7_Volume_1.pdf|título=Din^amica Relatív��stica|publicado=Universidade Federal de Santa Catarina|acessodata=7 de fevereiro de 2012}}</ref> Cada um dos quatro componentes (um de energia e três de [[momento linear]]), deste vetor, sendo que cada componente representa uma [[dimensão]] no [[espaço-tempo]], é conservado separadamente em qualquer [[referencial inercial]] dado. Também é conservado o comprimento do vetor ([[norma de Minkowski]]), que é a massa de repouso. A energia relativística de uma partícula massiva contém um termo relacionado à sua massa de repouso, além de sua [[energia cinética]] linear. No [[limite]] de energia cinética [[zero]] (ou equivalentemente no referencial de repouso da partícula massiva, ou o centro de momento linear para objetos ou sistemas), a energia total da partícula ou objeto (incluindo a energia cinética em sistemas internos) está relacionada à sua [[massa de repouso]] através da famosa equação E = mc². Assim, a regra da conservação da energia na relatividade especial mostrou-se um caso especial de uma regra mais geral, também conhecida como a conservação de massa e energia, a conservação da massa-energia, a conservação de energia-momento, a conservação da massa invariante ou apenas referida apenas como conservação da energia.

Na [[relatividade geral]], a conservação de energia-momento é expressa com o auxílio do ''pseudotensor de Landau-Lifshitz''.

{{referências|col=2}}

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[[Categoria:Leis de conservação]]